2.4 Todimensjonal bevegelse

Todimensjonal bevegelse

Når et objekt beveger seg i to dimensjoner (x-y plan), må vi behandle bevegelsen i hver retning separat.

Prinsipp om uavhengige komponenter

Nøkkelprinsipp: Bevegelsen i x-retning og y-retning er uavhengige av hverandre.

Dette betyr:
- Vi kan analysere x-bevegelse og y-bevegelse separat
- Bevegelseslikningene gjelder for hver retning
- Vi kombinerer komponentene for å finne total bevegelse

Eksempel:
- Horisontal bevegelse: Konstant fart (ingen akselerasjon)
- Vertikal bevegelse: Fritt fall (akselerasjon $-g$)

Vektoroppløsning

For å analysere todimensjonal bevegelse må vi løse opp vektorer i komponenter.

Fra vektor til komponenter

Gitt en vektor med beløp $v$ og vinkel $\theta$ med x-aksen:

X-komponent:
$$v_x = v \cos \theta$$

Y-komponent:
$$v_y = v \sin \theta$$

Viktige vinkler:
- $\cos 0° = 1$, $\sin 0° = 0$ (horisontal)
- $\cos 30° \approx 0.866$, $\sin 30° = 0.5$
- $\cos 45° \approx 0.707$, $\sin 45° \approx 0.707$
- $\cos 60° = 0.5$, $\sin 60° \approx 0.866$
- $\cos 90° = 0$, $\sin 90° = 1$ (vertikal)

Fra komponenter til vektor

Gitt komponenter $(v_x, v_y)$:

Beløp:
$$v = \sqrt{v_x^2 + v_y^2}$$

Vinkel:
$$\theta = \arctan\left(\frac{v_y}{v_x}\right)$$

Skrå kast

Skrå kast er et klassisk eksempel på todimensjonal bevegelse. Et objekt kastes med starthastighet $v_0$ i vinkel $\theta$ over horisonten.

Komponenter av starthastighet

Horisontal komponent:
$$v_{0x} = v_0 \cos \theta$$

Vertikal komponent:
$$v_{0y} = v_0 \sin \theta$$

Bevegelse i x-retning (horisontal)

Ingen horisontal akselerasjon (neglisjerer luftmotstand):
$$a_x = 0$$

Horisontal hastighet (konstant):
$$v_x = v_{0x} = v_0 \cos \theta$$

Horisontal posisjon:
$$x = v_{0x} t = v_0 \cos \theta \cdot t$$

Bevegelse i y-retning (vertikal)

Akselerasjon (tyngdekraft):
$$a_y = -g = -9.81 \text{ m/s}^2$$

Vertikal hastighet:
$$v_y = v_{0y} - gt = v_0 \sin \theta - gt$$

Vertikal posisjon:
$$y = v_{0y} t - \frac{1}{2}gt^2 = v_0 \sin \theta \cdot t - \frac{1}{2}gt^2$$

Baneform

Banen til et skrå kast er en parabel.

Banelikning (eliminere tid):
$$y = x \tan \theta - \frac{g x^2}{2 v_0^2 \cos^2 \theta}$$

Dette er en andregradslikning i $x$, som gir en parabel.

Rekkevidde og maksimal høyde

Rekkevidde (R)

Rekkevidde er horisontal distanse når objektet lander på samme høyde som det ble kastet fra.

Tid i luften:

Objektet lander når $y = 0$:
$$0 = v_0 \sin \theta \cdot t - \frac{1}{2}gt^2$$
$$t(v_0 \sin \theta - \frac{1}{2}gt) = 0$$

$t = 0$ (start) eller $\displaystyle t = \frac{2v_0 \sin \theta}{g}$ (landing)

Rekkevidde:
$$R = x(t) = v_0 \cos \theta \cdot \frac{2v_0 \sin \theta}{g}$$

Bruk $\sin(2\theta) = 2 \sin \theta \cos \theta$:

$$R = \frac{v_0^2 \sin(2\theta)}{g}$$

Maksimal rekkevidde:

Siden $\sin(2\theta)$ er maksimal når $2\theta = 90°$, er rekkevidde maksimal ved:
$$\theta = 45°$$

$$R_{\text{maks}} = \frac{v_0^2}{g}$$

Maksimal høyde (H)

Maksimal høyde nås når $v_y = 0$:

$$v_y = v_0 \sin \theta - gt = 0$$
$$t = \frac{v_0 \sin \theta}{g}$$

Høyde:
$$H = v_0 \sin \theta \cdot t - \frac{1}{2}gt^2$$

Sett inn $t$:
$$H = v_0 \sin \theta \cdot \frac{v_0 \sin \theta}{g} - \frac{1}{2}g \left(\frac{v_0 \sin \theta}{g}\right)^2$$

$$H = \frac{v_0^2 \sin^2 \theta}{g} - \frac{v_0^2 \sin^2 \theta}{2g}$$

$$H = \frac{v_0^2 \sin^2 \theta}{2g}$$